синусов. Следовательно, лучи широко расходящегося или сходящего-ся пучка лучей после преломления на плоской поверхности пересекут линию AO в разных точках, т. е. гомоцентричность пучка после преломления на плоской поверхности нарушается, а изображе-ния точечного источника, даваемое плоской поверхностью, будет иметь вид кружка рассеяния (рис.3.3). Для малых углов



формула (3.5) принимает вид



Плоскопараллельной пластинкой называется оптическая де-таль, ограниченная двумя параллельными плоскостями.

Пластинки, в зависимости от их назначения, могут быть помеще-ны как в параллельных, так и в сходящихся или расходящихся пучках лучей. В зависимости от того, в каких пучках установлена пластинка, влияние ее на качество изображения будет различным.

Рассмотрим ход лучей через стеклянную плоскопараллельную пластинку толщиной d, находящуюся в воздухе (наиболее распро-страненный случай применения). В этом случае n1 = 1,0; n2 = n; n3 = 1,0 (рис.3.4). Пусть на пластинку падает луч MA. После преломления в точках M1 и M2 на гранях пластинки этот луч выйдет по направле-нию M2A'.

Углы падения и преломления в точке M1 обозначим через Ɛ1 и Ɛ'1, те же углы в точке M2 – через Ɛ2 и Ɛ'2 . Применяя дважды закон пре-ломления и учитывая, что пластинка находится в воздухе, получаем



Так как Ɛ'1 = Ɛ2 (углы при параллельных прямых), то, заменив Ɛ'1 на Ɛ2, получим sinƐ1 = n sinƐ2 или sinƐ1 = sinƐ'2 откуда Ɛ1 = Ɛ2. Вышедший из пластинки луч оказывается смещенным на величину e параллельно падающему лучу. Определим смещение e. Из треугольников M1M2K и M1M2N находим