Следствием постоянства линейного увеличения в сопряженных плос-костях является геометрическое подобие изображения предмету. Пе-рейдем к определению кардинальных (основных) точек оптической системы. На рис. 2.3 изображена первая и последняя поверхности центрированной оптической системы, состоящей из сферических по-верхностей. Ось OO' – оптическая ось, точки A и A' – соответственно осевые точки предмета и изображения. В пространстве предметов из точки A выходит луч AM, сопряженный с ним луч в пространстве изо-бражений M'A' пройдет через точку A'. При передвижении точки A вдоль оптической оси налево, угол ɑ будет уменьшаться и, когда точка A удалится в бесконечность, угол ɑ станет равным нулю, т.е. луч пой-дет параллельно оптической оси. При перемещении точки A предме-та будет перемещаться вдоль оптической оси и точка A', которая зай-мет положение F', когда точка A уйдет в бесконечность. Точка F' на оп-тической оси в пространстве изображений, сопряженная с бесконечно удаленной точкой, расположенной на продолжении оптической оси в пространстве предметов, называется задним фокусом оптической системы. Всякий луч (например, A1M1), идущий в пространстве пред-метов параллельно оптической оси, по выходе из системы должен пройти через точку F' (луч M1'A1'). Плоскость, перпендикулярная к оп-тической оси и проходящая через точку F', называется задней фо-кальной плоскостью. Она сопряжена с бесконечно удаленной плос-костью пространства предметов.